Sign in
|
English
|
Terms of Use
Dictionary
Forum
Contacts
Arabic
Bulgarian
Chinese
Croatian
Czech
Danish
Dutch
English
Estonian
Finnish
French
German
Greek
Hungarian
Irish
Italian
Japanese
Korean
Latin
Latvian
Lithuanian
Maltese
Norwegian Bokmål
Polish
Portuguese
Romanian
Russian
Slovak
Slovene
Spanish
Swedish
Turkish
Ukrainian
⇄
Arabic
Bulgarian
Chinese
Croatian
Czech
Danish
Dutch
English
Estonian
Finnish
French
German
Greek
Hungarian
Irish
Italian
Japanese
Korean
Latin
Latvian
Lithuanian
Maltese
Norwegian Bokmål
Polish
Portuguese
Romanian
Russian
Slovak
Slovene
Spanish
Swedish
Turkish
Ukrainian
А
Б
В
Г
Д
Є
Ж
З
К
Л
М
П
Р
С
Т
У
Ф
Ц
Ч
Ш
<<
>>
Terms for subject
Metallurgy
(435 entries)
закон Кюрі-Вейсса
закон, що встановлює температурну залежність парамагнітної
(χ)
сприйнятливості: χ = C'/
T-∆
, де T — абсолютна температура, C' і ∆ — константи речовини; є узагальненням закону Кюрі для випадку взаємодії носіїв магнітного моменту; встановлений П.Вейссом 1907 року
закон Кюрі-Вейсса
закон, що встановлює температурну залежність парамагнітної
(χ)
сприйнятливості: χ = C'/
T-∆
, де T — абсолютна температура, C' і ∆ — константи речовини; є узагальненням закону Кюрі для випадку взаємодії носіїв магнітного моменту; встановлений П.Вейссом 1907 року
закон Кюрі-Вейсса
закон, що встановлює температурну залежність парамагнітної
(χ)
сприйнятливості: χ = C'/
T-∆
, де T — абсолютна температура, C' і ∆ — константи речовини; є узагальненням закону Кюрі для випадку взаємодії носіїв магнітного моменту; встановлений П.Вейссом 1907 року
закон Лоренца
закон, що встановлює зв'язок між питомою електропровідністю σ і коефіцієнтом теплопровідності χ: χ/σ=LT, де L — число Лоренца, однакове практично для всіх металів, T — абсолютна температура; встановлений 1881 року
закон Лоренца
закон, що встановлює зв'язок між питомою електропровідністю σ і коефіцієнтом теплопровідності χ: χ/σ=LT, де L — число Лоренца, однакове практично для всіх металів, T — абсолютна температура; встановлений 1881 року
закон Лоренца
закон, що встановлює зв'язок між питомою електропровідністю σ і коефіцієнтом теплопровідності χ: χ/σ=LT, де L — число Лоренца, однакове практично для всіх металів, T — абсолютна температура; встановлений 1881 року
закон Ома
закон, що встановлює пропорційність сили струму I у провіднику прикладеній напрузі U і обернену пропорційність опору R: U = IR; відкритий 1826 року
закон Ома
закон, що встановлює пропорційність сили струму I у провіднику прикладеній напрузі U і обернену пропорційність опору R: U = IR; відкритий 1826 року
закон Ома
закон, що встановлює пропорційність сили струму I у провіднику прикладеній напрузі U і обернену пропорційність опору R: U = IR; відкритий 1826 року
закон Релея
закон, що встановлює залежність магнітної індукції В від напруженості прикладеного магнітного поля H у слабких магнітних полях; для кривої першого намагнічування закон має вигляд: B = χобрH + RH2, де χобр — обернена магнітна сприйнятливість, R — стала Релея; відкритий 1887 року
закон Релея
закон, що встановлює залежність магнітної індукції В від напруженості прикладеного магнітного поля H у слабких магнітних полях; для кривої першого намагнічування закон має вигляд: B = χобрH + RH2, де χобр — обернена магнітна сприйнятливість, R — стала Релея; відкритий 1887 року
закон Релея
закон, що встановлює залежність магнітної індукції В від напруженості прикладеного магнітного поля H у слабких магнітних полях; для кривої першого намагнічування закон має вигляд: B = χобрH + RH2, де χобр — обернена магнітна сприйнятливість, R — стала Релея; відкритий 1887 року
закони Фіка
де x, y, z — координати; відкриті 1855 року
закони Фіка
де x, y, z — координати; відкриті 1855 року
закони Фіка
де x, y, z — координати; відкриті 1855 року
залишковий опір
електричний опір при дуже низьких температурах
(зазвичай 4,2 K)
при цих температурах опір, зумовлений розсіюванням на теплових коливаннях ґратки, малий, і тому залишковий опір визначається домішками і дефектами кристалічної будови
залишковий опір
електричний опір при дуже низьких температурах
(зазвичай 4,2 K)
при цих температурах опір, зумовлений розсіюванням на теплових коливаннях ґратки, малий, і тому залишковий опір визначається домішками і дефектами кристалічної будови
залишковий опір
електричний опір при дуже низьких температурах
(зазвичай 4,2 K)
при цих температурах опір, зумовлений розсіюванням на теплових коливаннях ґратки, малий, і тому залишковий опір визначається домішками і дефектами кристалічної будови
залишкові напруження
напруження, що зберігаються в металі
(виробі)
після усунення зовнішнього впливу
залишкові напруження
напруження, що зберігаються в металі
(виробі)
після усунення зовнішнього впливу
Get short URL